Thư Viện Bài Giảng Vật Lý Đại Cương

Xét một khối chất lưu bất kì ABCD chứa trong một đoạn ống dòng giới hạn bởi các tiết diện S₁ và S₂. Gọi v₁ và v₂ là vận tốc chảy của chất lưu tại các tiết diện đó. Sau thời gian dt, khối chất lưu này chuyển tới vị trí mới A’B’C’D’. Ta có:

Độ biến thiên động năng của khối chất lưu sau thời gian dt là:

\(\Delta {{W}_{\text{}}}={{{W}’}_{\text{}}}-{{W}_{\text{}}}=\left( {{{{W}’}}_{\text{(2)}}}+{{{{W}’}}_{\text{(3)}}} \right)-\left( {{W}_{\text{(1)}}}+{{W}_{\text{(2)}}} \right)={{{W}’}_{\text{(3)}}}+{{W}_{\text{(1)}}}\)

Nghĩa là độ biến thiên động năng của toàn khối bằng hiệu động năng của hai khối nhỏ (1) và (3). Mà từ phương trình liên tục (6.5) ta suy ra: khối lượng m và thể tích V của hai khối (1) và (3) là bằng nhau và bằng  \( m=\rho V  \)

Suy ra:  \( \Delta {{W}_{\text{}}}=\frac{1}{2}mv_{2}^{2}-\frac{1}{2}mv_{1}^{2}=V\left( \frac{\rho v_{2}^{2}}{2}-\frac{\rho v_{1}^{2}}{2} \right) \)         (6.6)

Mặt khác, ngoại lực tác dụng lên khối chất lưu đó gồm có: trọng lực, áp lực tại hai tiết diện S₁, S₂ và áp lực của các ống dòng xung quanh. Công của các ngoại lực này sinh ra trong thời gian dt được tính như sau:

+ Công của trọng lực: ta thấy toàn bộ khối chất lưu đang xét gồm có 2 phần, trong đó phần (2) không thay đổi về độ cao, vậy công của trọng lực chính là công làm di chuyển phần (1) xuống vị trí của khối (3):  \( {{A}_{1}}=mg\left( {{h}_{1}}-{{h}_{2}} \right)=\rho Vg\left( {{h}_{1}}-{{h}_{2}} \right) \)

+ Áp lực tại tiết diện S₁ sinh công dương đẩy khối chất lưu chuyển động; còn áp lực ở tiết diện S₂ sinh công cản. Do đó, công của áp lực tại hai tiết diện này là:

 \( {{A}_{2}}={{F}_{1}}{{s}_{1}}-{{F}_{2}}{{s}_{2}}={{p}_{1}}{{S}_{1}}{{v}_{1}}dt-{{p}_{2}}{{S}_{2}}{{v}_{2}}dt={{p}_{1}}V-{{p}_{2}}V=\left( {{p}_{1}}-{{p}_{2}} \right)V  \)

+ Áp lực của các ống dòng xung quanh luôn vuông góc với mặt bên của ống dòng đang xét nên không sinh công.

Do đó, tổng công của các ngoại lực tác dụng lên khối chất lưu đang xét là:

\(A={{A}_{1}}+{{A}_{2}}=\rho gV\left( {{h}_{1}}-{{h}_{2}} \right)+\left( {{p}_{1}}-{{p}_{2}} \right)V\)          (6.7)

Theo định lí động năng, ta có:  \( \Delta {{W}_{\text{}}}=A  \). Kết hợp (6.6) và (6.7), suy ra:

 \( V\left( \frac{\rho v_{2}^{2}}{2}-\frac{\rho v_{1}^{2}}{2} \right)=\rho gV\left( {{h}_{1}}-{{h}_{2}} \right)+\left( {{p}_{1}}-{{p}_{2}} \right)V  \)

Suy ra:  \( {{p}_{1}}+\rho g{{h}_{1}}+\frac{\rho v_{1}^{2}}{2}={{p}_{2}}+\rho g{{h}_{2}}+\frac{\rho v_{2}^{2}}{2} \)       (6.8)

Hay  \( p+\rho gh+\frac{\rho {{v}^{2}}}{2}=const  \)       (6.9)

Phương trình (6.9) được gọi là phương trình Bernoulli. Trong đó cả ba số hạng ở vế trái đều có cùng thứ nguyên của áp suất. Số hạng p được gọi là áp suất tĩnh; số hạng  \( \rho gh  \) được gọi là áp suất trắc địa, vì nó liên quan đến độ cao so với mặt đất hoặc mặt biển, hoặc một mặt phẳng nằm ngang nào đó làm mốc; số hạng  \( \frac{\rho {{v}^{2}}}{2} \) gọi là áp suất động vì nó liên quan đến vận tốc của chất lưu.

Vậy, tổng áp suất tĩnh, áp suất trắc địa và áp suất động không thay đổi tại mọi điểm trong chất lưu.